２５２第六章散射§6.1碰撞过程散射截面§6.2辏力场中的弹性散射（分波法）§6.3方形势阱与势垒所产生的散射§6.4Born近似第六章散射1.重要性：（1）研究散射现象，可以揭示粒子的性质和粒子间的相互作用，如卢瑟福原子核模型，α大角散射要求力场很强，必须由核模型提供这样的力场。（2）研究粒子碰撞可揭示粒子结构、核结构和核力等。散射是研究物质和作用力性质的重要方法。2.复杂性：散射问题的薛定谔方城很少能严格求解，多数用近似方法，根据不同情况有各种巧妙的求解方法，我们只讨论散射问题的基本理论，它是各种特殊近似方法的出发点。§6.1碰撞过程散射截面一.散射和碰撞（碰撞过程）1.碰撞过程：一粒子向着另一个粒子入射，经过相互作用（非接触力）又向远方离去的过程。散射：一般来说，经碰撞后，粒子偏离了原来入射方向，连续不断射来的粒子向不同方向散射出去。在散射过程中，入射粒子的能量是已知的，由实验者控制，散射后粒子的角分布与粒子间的相互作用)(rUr（决定了靶粒子的性质和结构）有关。通常总是对)(rUr作出假设，解定态薛定谔方程求角分布，２５３再与实验结果比较，从而了解)(rUr，并进而了解靶粒子的性质与结构。2.弹性碰撞和非弹性碰撞弹性碰撞—入射粒子与靶粒子只有动能交换，内部结构状态并无变化（此时体系的机械能守恒，本书只讲此种情况）。非弹性碰撞—粒子内部状态有所改变（如原子的电离或激发，核与粒子的激发），系统的机械能部分地变成粒子的内能。二.散射截面1.散射中心：设靶粒子A的质量远大于入射粒子的质量，形成所谓固定的散射中心，A称为散射中心。2.散射角：粒子被散射后的运动方向与入射方向之间的夹角为θ，称为散射角。单位时间内散射到面积元dS上的粒子数dSdn∝，而21rdn∝，故Ω=∝drdSdn2，即：单位时间内散射到Ωd内的粒子数dn应与Ωd成正比，还与入射粒子流强度（密度）N成正比。3.定义N：在垂直入射粒子流前进的方向取一单位面积0S，单位时间内穿过0S的粒子数就是入射粒子流强度N。即：Ω=Ndqdn),(ϕθ，),(ϕθq是一个比例系数。（1）4.微分散射截面：Ω=Nddnq),(ϕθ是一个入射粒子散射到ϕθ,方向单位立体角内的几率，其量纲为：Tdn1][=，TLN21][=，2211][][][LLTTNddnq==Ω=−−−，２５４所以),(ϕθq有面积量纲，故称为微分散射界面。5.总散射界面：∫∫∫=Ω=ππϕθϕθθϕθ200),(sin),(qdddqQ（2）表示粒子被散射到各个方向几率的总和，称为总散射截面。形象解释：在靶粒子...
