第二章热力学第二定律（第五节～第八节）.pptVIP免费

第五节熵2025年1月26日第二章热力学第二定律3一、熵的导出根据热力学第一定律和卡诺循环：定义：热温商。结论：卡诺循环中，过程的热温商之和等于零。2121222===QQTTWQQT1212=0QQTT1122=QTQT12=WQQQTd=0U2025年1月26日第二章热力学第二定律4推论：任意可逆循环过程的热温商之和等于零。即：=0iRiQT=0iRiQT2025年1月26日第二章热力学第二定律5证明如下：（1）在如图所示的任意可逆循环的曲线上取很靠近的PQ过程；（2）通过P、Q点分别作1和2两条绝热可逆膨胀线；pVQWOVPXMNO'Y211'2'SS=2025年1月26日第二章热力学第二定律6（3）在P、Q之间通过O点作恒温可逆膨胀线VW，使两个三角形PVO和OWQ的面积相等，这样使PQ过程与PVOWQ过程所作的功相同。同理，对MN过程作相同处理，使MXO’YN折线所经过程作的功与MN过程相同。VWYX就构成了一个卡诺循环。pVQWOVPXMNO'Y211'2'2025年1月26日第二章热力学第二定律71212=0RRQQTT2025年1月26日第二章热力学第二定律8对于任意可逆循环，可以看成是由许多无限多个小的卡诺循环组成。如图所示。每个小的卡诺循环的热源为T1,T2;T3,T4;T5,T6……,每个小的卡诺循环的热温商的加和为零，因此总的可逆循环的热温商加和必然为零。pVT1T2T3T4T5T6T7T8T9T10BA2025年1月26日第二章热力学第二定律91212=0RRQQTT3434=0RRQQTT123123=0RRRQQQTTT=0iRiQT=0iRiQT2025年1月26日第二章热力学第二定律10用一闭合曲线代表任意可逆循环。在曲线上任意取A、B两点，把循环分成()Ⅰ和()Ⅱ两个可逆过程。ABBApVA¢ñ¢òB2025年1月26日第二章热力学第二定律11根据任意可逆循环热温商的公式：可分成两项的加和：=0iRiQT=0BARRABQQTTⅠⅡpVA¢ñ¢òB2025年1月26日第二章热力学第二定律12说明任意可逆过程的热温商的值决定于始终状态，而与可逆途径无关。具有这种性质的量只能是与系统某一状态函数的变量相对应，这正是状态函数改变量具有的性质。pVA¢ñ¢òB==BARRABBRAQQTTQTⅠⅡⅡ2025年1月26日第二章热力学第二定律131854年Clausius称该状态函数为“熵”（entropy），用符号“S”表示，单位为：J∙K-1。熵是广度性质的状态函数，具有加和性。设始...