光寻址液晶光阀特性研究1888年，奥地利科学家赖因策（F.Reinitzer）在布拉格植物生理研究所做实验时首先发现了液晶。液晶是进行信息与激光技术领域科研工作的关键光电子器之一.本实验就是在这个大的背景情况下,从基本原理的角度出发,测量其相关曲线,理解并解释相关现象.实验原理1.偏振分光棱镜的的工作原理如右图1所示，棱镜是在光学玻璃棱镜的体对角面上镀制多层介质膜,再将两块棱镜的分光面胶合起来,并在通光面上镀制增透膜,以降低光通过棱镜时的反射损耗。对于折射率不同的两种材料的交界面,图1可以找到一个入射角,使之满足布儒斯特角条件,在这样一个条件下,激光由棱镜左侧入射后,在右侧透射的光为ｐ分量光(经过镀膜后使投射光中没有ｓ分量),在侧面反射的光为ｓ分量光。偏光分束镜的膜系设计要求,必须选择折射率满足一定的关系的膜料和基底材料，使ｐ光全透过,而ｓ光全部反射.在实验中偏光分束棱镜既起到起偏器作用又起到检偏器的作用.2.液晶光阀液晶光阀中的关键部分就是液晶,其物理特性介于固体和液体之间;其结构介于固体和液体之间,称为中间态或中间相.呈现出既有液体的流动性，又有晶体的光学各向异性，因而称为液晶。液晶的主要特征之一，是象光学单轴晶体那样，由于折射率各向异性而显示出双折射性(doublerefraction)。单轴晶体有和这两个不同的主折射率，和分别是电光矢量的振动方向与晶体光轴相垂直的寻常光（ordinarylight）及与晶体光轴平行的非常光(extraordinarylight)的折射率在向列型液晶液晶中，因为单轴晶体的光铀相当于分子长轴方向的指向矢n的方向，即折射率各向异性可由下式求得：向列型液晶在各个空间方向上的折射率的大小如图2，对于寻常光表现为球面，对于非常光则表现为旋转椭球体；前者的折射率常常要比后者的折射率小，只有在指向矢n的方向上二者才一致.向列型液晶中，，是正值，因此具有正的光学性质.现由图3说明入射偏振光的偏振状态发生的变化.对于液晶排列与x轴（竖直向上）方向一致的指向矢n，我们假定电矢量的振动方向与x成角，而沿z方向（水平向右）入射的的电场矢量为的线偏振光，设z=0时的电矢量在x、y方向上的分量为、，则进行到z时的入射线偏振光的状态，可用下式表示。（1）式中：从（1）式可知，当和时，则Ey＝0和＝0，，即入射的线偏振光的偏振方向不发生变化；当时，式（1）变成（2）由此可知，入射光沿着z方向前进，则其偏振光状态按照直线、椭圆、圆、椭园、直线偏振光的顺序变化，线偏振光的偏光方...
