微扰全同.06.09年.pptVIP免费

第五章微扰理论§1非简并微扰论H的本征方程EHˆ根据本征方程可求出束缚态的波函数和能级,如果精确求解有困难可用微扰论方法求近似解.此处:0,,0ˆˆˆHHHHH满足0000ˆnnnEH无微扰时nnnEHH)ˆˆ(,0存在微扰时差别也很小与存在很小的差别与由于000,,,nnnnEEHH221022101,ˆˆnnnnnnnnEEEEHH因此可令幂次相同的系数得比较代入方程,)ˆˆ(,0nnnEHH差别也很小与存在很小的差别与由于000,,,nnnnEEHH))(())(ˆˆ(22102210221010nnnnnnnnnEEEHH22121012201000ˆˆˆˆˆnnnnnnHHHHH022112012021000nnnnnnnnnnnnEEEEEE02111200011100000)ˆ()ˆ()ˆ()ˆ(0)ˆ(nnnnnnnnnnnnEHEEHHEEHEH二级项一级项零级项0101000)ˆ()ˆ(nnnnnnnHEEHE的一级修正项例如求能级001ˆnnnHE幂次相同的系数得比较22121012201000ˆˆˆˆˆnnnnnnHHHHH022112012021000nnnnnnnnnnnnEEEEEELSrrZeHˆˆ)(2ˆ2220未加磁场时,0ˆˆˆHHH加磁场时塞曼效应简单并解释正常氢原子的能级用微扰论计算强磁场中例)(,:zeLmeBBHˆ2ˆL),(Y)(),,(lmnlnlmrRr已求得氢原子波函数强磁场时可忽略表示自旋轨道耦合能,ˆˆ)(LSrnlm0已求得氢原子波函数10,nnnEEE取一级近似根据微扰论001ˆnnnHEnlmzenlmnLmeBE)ˆ(21B0mBEEnn和强磁场的示意图无磁场跃迁到画出由1021EEBmB1s2pa无磁场m+10-1b强磁场)2(Beme玻尔磁子单个粒子自旋为ħ整数倍的全同粒子体系,遵守波色统计法则,称为波色子1全同粒子、泡利不相容原理光子(S=1),π介子(S=0),α粒子(S=0),都是波色子第七章自旋与全同粒子_单个粒子自旋为ħ半整数倍的全同粒子体系,遵守费米统计法则,称为费米子电子,质子,中子(S=1/2),都是费米子全体费米子的一项重要性质:每一种粒子状态只能容纳一个粒子,---泡利不相容原理全同粒子是指内禀属性(质量,电荷,自旋等)完全相同的粒子元素周期律：元素以及由它形成的单质和化合物的性质，随着元素的原子序数(核电荷数)的依次递增，呈...