量子力学（第六章）.pptVIP免费

12第六章散射（碰撞）第六章散射（碰撞）§6.1§6.1碰撞过程散射截面碰撞过程散射截面§6.2§6.2分波法分波法§6.3§6.3格林函数法与玻恩近似格林函数法与玻恩近似RETURNRETURN§6.4§6.4质心坐标系与实验室坐标系质心坐标系与实验室坐标系3§6.1§6.1碰撞过程散射截面碰撞过程散射截面RETURNRETURN一、碰撞过程一、碰撞过程二、（微分）散射截面二、（微分）散射截面4第六章散射（碰撞）第六章散射（碰撞）§6.1§6.1碰撞过程散射截面碰撞过程散射截面一、碰撞过程一、碰撞过程1.两体问题：一个粒子在一力场中运动2.碰撞过程：由于空间小区域中相互作用导致粒子从一个自由态到另一个自由态的跃迁53.弹性碰撞和非弹性碰撞：碰撞中两粒子间只有动能的交换,粒子间的内部状态并无改变,则称弹性碰撞，否则称非弹性碰撞。RETURNRETURN6二、（微分）散射截面二、（微分）散射截面1.定义:因单位时间内散射到（，）方向上立体角d中的粒子数dnd(,)dnqj单位时间内粒子被散射到（，）方向上单位立体角内的概率。Sd7（2）q(,)的物理意义：反映了单位时间内散射到d中的粒子数dn占入射粒子数的百分比。（3）中心力场散射q(,)与无关,即q(,)=q()（4）总散射截面Q：粒子被散射的概率200(,)dQq粒子被散射到空间各方向上的几率和。d(,)dnqj散射（微分）截面（1）q(,)的量纲：2211[d],[],(njqLTLT为积）因所以面82.微分散射截面与散射振幅的关系设入射粒子：质量m，动量k波函数1ikze波函数i2e(,)krfr其中f(,)为散射振幅.r→处的波函数：iiee(,)krrkzfr出射粒子：质量m，动量k9单位时间内穿过半径为R球面上dS的粒子数222ddd(,)(,)drSnjSffrvv其中222222i()(,)2rjfmrrrvkmv由定义式：d(,)dnqjd(,)dnqv1111i()2kjmzzmv2(,)(,)qf故有因为所以10注：散射理论的重要内容之一把角分布等观测量与相互作用U（r）及内部结构等联系起来,研究粒子间的相互作用。下面介绍两种计算微分散射截面的重要方法.RETURNRETURN11§6.2§6.2分波法分波法中心力场：)UUr（薛定谔方程：22[()]2UrEm22222,()()mEmkVrUr令边界条件：iiee(,)krrkzfr利用分离变量法：设试探解(,,...