1.4可逆过程.pptVIP免费

Cp，mTT沸T熔T转晶晶Ⅰ晶Ⅱ液体气体第四节可逆过程与体积功•pe=外压•A=截面积•dl=活塞移动距离•dV=Adl=体积的变化W=-Fdl=-peAdlW=-pedVGas体系dlpeA对于宏观过程21dVVeVpW一、体积功一定量的气体从始态体积V1膨胀到终态V2,若过程不同，则所作的功就不相同。设在定温下，一定量理想气体在活塞筒中克服外压,经几种不同途径，体积从V1膨胀到V2所作的功。自由膨胀（freeexpansion）2101VVedVpW外压为零的膨胀过程。此时pe=0，所以二、不同过程的体积功1.恒外压膨胀（pe保持不变）体系所作的功W2如阴影面积所示)VV(pVpWVVee12221d二、不同过程的体积功热源pVW2V1V22.多次定外压膨胀——三次膨胀：可见，外压差距越小，膨胀次数越多，做的功也越多。二、不同过程的体积功热源pVW3W3=-piVi3.准静态膨胀过程：使系统内压与外压处于无限接近的情况下，即膨胀次数无限多，系统自始至终是对抗最大的阻力情况下，所以此过程所作的功为最大功。这种过程又称为准静态过程，设计如下图所示：二、不同过程的体积功二、不同过程的体积功3.准静态膨胀过程：热源W4pV可以设想将活塞上面放上一堆很细的砂代表外压，若取下一粒细砂，外压就减少dp，则系统的体积就膨胀了dV。如此重复，直至系统的体积膨胀到V2为止。在整个膨胀过程中：pe=pi-dp，系统所作的功为VpVppVpWVViVViVVedd)d(d2121214（1）V1V2上述这种膨胀过程称为准静态过程。若气体为理想气体，且为等温膨胀，则124lndd2121VVnRTVVnRTVpWVVVViW4相当于图中阴影部分的面积（见图）显然，在准静态过程中，体系作功W4最大二、不同过程的体积功W4pVV1V23.准静态膨胀过程：4．恒定外压p1下压缩过程在恒定外压p1下将气体从V2压缩到V1，环境所做功为W1’=-p1(V1－V2)环境对系统做功的值相当于图中的阴影面积。若采取与（2）、（3）、（4）过程相反的步骤，将膨胀后的气体压缩到初始的状态，同理，由于压缩过程不同，作的功亦不相同。二、不同过程的体积功W’1VpV1V25、多次恒外压压缩过程若进行三次定外压膨胀，则三次定外压膨胀所作之功即为三次作功之和，其功值相当于图中的阴影面积二、不同过程的体积功W’2VpV1V26.准静态压缩过程若将取下的细砂再一粒粒重新加到活塞上，即在pe=pi+dp的情况下，使系统的体积从V2压缩至V1，则环境所作的功为：W’3的值相当于图中阴影的面积。VpVppVpWVViVViVVedd)d(d1212123（2）二、...