119.1概述9.2一相绕组的磁动势9.3三相绕组的合成磁动势9.4三相绕组的磁动势波形图9.5交流绕组的漏磁通及漏电抗9.6举例第9章交流绕组的磁动势29.1概述9.1.1气隙磁场的形成�由励磁电流产生的励磁磁动势所建立。�由电枢电流产生的电枢磁动势所建立。�由励磁磁动势与电枢磁动势的合成磁动势所建立。9.1.2分析假设�以p=1的隐极同步发电机为例（特点是气隙均匀）。�定子电流均匀分布在定子内圆表面（即不计齿槽的影响），且电流随时间按余弦规律变化。�定、转子铁心不饱和，（即忽略铁心的磁阻，认为磁压降全部降落在气隙之中）。39.2一相绕组的磁动势9.2.1整距线圈的磁动势9.2.2单层整距线圈组的磁动势9.2.3双层短距线圈组的磁动势9.2.4一相绕组的磁动势9.2.5基波脉振磁动势的分解49.2.1整距线圈的磁动势（1）正方向的规定��线圈中的电流尾进首出为正。线圈中的电流尾进首出为正。��磁通正方向与电流正方向符合磁通正方向与电流正方向符合右手关系。右手关系。��磁动势由定子到转子为正，反磁动势由定子到转子为正，反之为负。之为负。NSαAX��横坐标：设在定子内圆表面，逆时针方向为正，以空间横坐标：设在定子内圆表面，逆时针方向为正，以空间电角度电角度α表示。表示。��纵坐标：设在线圈平面中法线，表示磁动势，其正方向纵坐标：设在线圈平面中法线，表示磁动势，其正方向与电流正方向符合右手关系。与电流正方向符合右手关系。（2）空间坐标的建立5（3）气隙磁动势的空间分布121202ccLFeFeBBBHdlLLiWδδμμμ⋅=++=∫���1()22213()222ccccciWfiWππαππα⎧−<<⎪⎪=⎨⎪−<<⎪⎩因为：因为：Feμ=∞所以单边气隙磁动势为：所以单边气隙磁动势为：此为分段函数，此为分段函数，单位为安匝单位为安匝//极。极。12coscciItω=NSαAX9.2.1整距线圈的磁动势气隙定子转子69.2.1整距线圈的磁动势（4）气隙磁动势的谐波分析因为：因为：()()()cccfffααπα=−=−+所以：所以：1,3,5...()cosccfFννανα∞==∑其中：其中：11201141()cos()()sin()222co411sin()sin()co()s2s220.9ccccccccFfdWWIWtiItπνπαναανππνππννωπνων====∫结果：结果：1131,3,5...1()[sin()cos]c0os2.9cccccfIWtffνπανωναν∞===++⋅⋅⋅⋅⋅⋅∑《电机学》第9章华北电力大学电气与电子工程学院电力工程系电机与电力电子教研室华北电力大学279.2.1整距线圈的磁动势（4）气隙磁动势的谐波分析基波或各次谐波磁动势的一般表...
