AXAX定子转子fcπ2—α0π2—-内容回顾AXAX定子转子fc12icwc—12icwc—-π2—α0π2—-tIiccωcos2=()1,3,5,,ccftfννα==∑Lcoscoscos421(sin)coscos22cccmccfFFtIwtνννναωναπνωναπν===在不同时刻，线圈磁动势在气隙空间的分布都呈矩形波，但其幅值在时间上却按余弦规律变化。这种空间位置固定、幅值随时间变化的波在物理学中称为驻波，或称脉振波，故这种磁动势可称为脉振磁动势。脉振磁动势的脉振频率与电流交变的频率相同。基波磁动势的矢量表示法：基波磁动势在空间按余弦规律分布，可用空间矢量来表示（上加一横表示空间矢量，以区别于时间相量)，矢量的长度代表基波磁动势的幅值，它随时间而变化，矢量的位置位于线圈的轴线＋A上，矢量的指向与线圈中电流的方向符合右手螺旋定则，如图所示。1cFAXA+1cF整距线圈组的磁动势每极下属于同一相的线圈串联构成一个线圈组，一个线圈组由q个线圈组成，它们在空间相距a1电角度，以q=3的一个整距线圈组为例。1231′2′3′对于每个整距线圈而言，都要产生一个矩形波磁动势，由于每个线圈的匝数相等而且流过的电流也相同，所以各线圈的磁动势具有相同的幅值，因为相邻线圈在空间彼此错开一个槽间角a1，所以各矩形波磁动势在空间亦相隔a1电角度，把3个矩形波磁动势逐点相加，即得q=3的整距线圈组的磁动势空间分布，它为一阶梯形波。fq01231′2′3′α1233′2′1′Fc1_2Fc_3Fc_qF_13Fc_2Fc_用磁动势矢量求线圈组合成磁动势的方法与用电动势相量求线圈组合成电动势的方法相同。因而沿用求线圈组电动势的方法，可得线圈组的基波合成磁动势幅值为1111112sin2sinqccqkqFqqqFF==αα称为基波磁动势的分布因数。其意义是表示q个分布线圈的基波合成磁动势与这q个线圈集中在同一槽中时基波合成磁动势的比值。1qk线圈组的ν次谐波合成磁动势幅值及其分布因数为2sin2sin11ναανννννqqkkqFFqqcq==整距线圈组的磁动势表达式()1,3,5,,qqftfννα==∑Lcoscoscos421()sincoscos22qqqmccqfFFtIqwktννννναωναπνωναπν===�双层短距线圈组的磁动势下图表示p=1，q=3，τ=9，y=8，Z=18的双层短距绕组中属于同一相的两个线圈组。yττ2391011121821811由于绕组所产生的磁动势波形只与槽中导体电流大小和方向以及导体在槽内的分布有关，而与导体间连接的先后次序无关。因此，原来由1-9’、2-10’、3-11’和10-18’、11-1’、12-2’所组成的两个短距线圈组，就其磁动势而言，可以把它们的...
