第一篇：第七章 空间解析几何习题课教案

高等数学课 讲 教 案 主讲人

课 题 第七章习题课

目的任务

重点难点

教学方法

使用教具

提问作业

备课时间

查 阅 使学生进一步巩固和掌握本章的知识要点，掌握有关计算。

本章的知识要点的进一步巩固和掌握，有关计算的熟练掌握。讲练结合

年 月 日 上课时间 年 月 日抽 查

教学过程：

第一部分 知识归纳

一、空间直角坐标系及向量代数

1、空间直角坐标系的基本问题

1）坐标系的建立；2）卦限的划分；3）两点间的距离公式

2、向量：

1）定义及记法；2）模；

3）方向角与方向余弦；4）单位向量；

5）负向量；

6）零向量； 7）向量在轴上的投影；8）向量的坐标表示

3、向量的加减法及数乘运算： 1）向量的相等；

2）向量的加法—平行四边形法则和三角形法则

3）向量的减法：aba(b)； 4）数乘运算；

5）加减法与数乘的坐标表示；

6)线性关系：a与b共线；a，b，c共面.4、向量的数量积（点积、内积）

1）定义；2）投影公式；3）坐标表示式；4）性质；5）运算律.5、向量的向量积（叉积、外积）

1）定义； 2）坐标表示式；3）性质；4）运算律；5）几何意义.6、向量的混合积

1）定义；2）坐标表示；3）性质；4）几何意义.7、二重积.二、曲面、平面与直线

1、曲面与方程；

2、空间曲线；

3、球面与柱面方程；

4、平面方程：

1）一般方程；2）点法式方程；3）截距式方程；4）三点式方程

5）*法式方程：xcosycoszcosp0.（,,为平面法向量的方向角，p为原点到平面的距离）

5、直线方程

A1xB1yC1zD101）一般方程（交面式）

AxByCzD022222）标准方程（对称方程，点向式）

xx0yy0zz0 lmnxx0l3）参数式方程 yy0m（是参数）

zzn04）两点式方程 xx1yy1zz1 x2x1y2y1z2z16、两平面的夹角

cosA1A2B1B2C1C2ABCABC212121222222

7、点到平面的距离

dAx0By0Cz0DABC222

8、两平面1,2平行、垂直的充要条件是

ABC

1∥2n1∥n2111

A2B2C2 1⊥2n1⊥n2n1n2A1A2B1B2C1C20

9、两直线的夹角

s1s2l1l2m1m2n1n2 cos

222222s1s2l1m1n1l2m2n210、两直线平行、垂直的充要条件

lmn

l1∥l2s1∥s2111

l2m2n2 l1⊥l2s1⊥s2l1l2m1m2n1n20

11、点到直线的距离

ix0x1l2M1M2s dsjy0y1mlmn2kz0z1n2

12、两直线共面的条件

 l1,l2共面M1M2(s1s2)0x2x1l1l2y2y1m1m2z2z1n1n20

13、直线和平面间的夹角：

nsAlBmcn sin222222nsABClmnl∥s⊥nsnAlBmCn0

lmnl⊥s∥n

ABC二、二次曲面的标准方程

x2y2z21）椭球面： 2221；

abcx2y2z22）单叶双曲面：2221；

abcx2y2z23）双叶双曲面：2221；

abcx2y24）椭圆抛物面：222z；

abx2y25）双曲抛物面：222z；

abx2y2z26）二次锥面：2220.abc第二部分 例题分析

例1 在什么条件下，下列式子成立：

 ① abab ② abab ③ abab 解：（略）。

 例2 已知向量a,b，以a,b为邻边作平行四边形，求平行四边形中和a所在边垂直的高线向量.解：（略）。

2222 例3 证明(ab)(ab)2(ab),并给出几何解释。解：（略）。

 例4 设aik,bi2jk,ci2jk,求

① ab,ba ② a(bc),(ab)c ③ a(bc),(ab)c 解：（略）。

例5 证明

① a(bc)b(ac)和c垂直；

② ap,aq,ar三向量共面.解：（略）。

例6 已知向量p和q及x轴均垂直，其中q3i6j8k，p2，求p.解：（略）。

例7 已知两定点F1,F2相距为2a，动点到两定点的距离的平方和为4a，求动点轨迹.、解：（略）。

例8平面过原点o，且垂直于平面1:x2y3z20及2:6xy5z230，求此平面方程。

解：（略）。

2x4yz10例9 将直线的一般方程l:化为对称方程和参数方程。

x3y50解：（略）。

例10平面过z轴，且与平面2xy5z0的夹角为解：（略）。

，求此平面方程。34xz10例11 试证：直线l1:与l2x2y30解：（略）。

3xyz40相交。:y2z80y3x5y4x7例12 直线过点A(3,5,9),且和两直线l1:及l2:相交，求此

z2x3z5x10直线方程。

解：（略）。

x3y5zx10y7z及l2:相交，且和231541x2y1z3l3:平行的直线。

871解：（略）。例13 求与已知直线l1:A1xB1yC1zD10例14 要求直线l:（1）与x轴平行；（2）与y轴平行；

A2xB2yC2zD20（3）与z轴重合；（4）经过原点。

解：（略）。

例15 指出下列方程所示之曲面

（1）x2y2x2y222z0

(2)99z21 解：（略）。

例16 画出x2yz2和x2z24y的图形。解：（略）。

三、作业

第二篇：《解析几何》教案

《解析几何》教案

第一章 向量与坐标

本章教学目的：通过本章学习，使学生掌握向量及其运算的概念，熟练掌握线性运算和非线性运算的基本性质、运算规律和分量表示，会利用向量及其运算建立空间坐标系和解决某些几何问题，为以下各章利用代数方法研究空间图形的性质打下基础.本章教学重点：（1）向量的基本概念和向量间关系的各种刻划。（2）向量的线性运算、积运算的定义、运算规律及分量表示.本章教学难点：（1）向量及其运算与空间坐标系的联系；（2）向量的数量积与向量积的区别与联系；（3）向量及其运算在平面、立体几何中的应用.本章教学内容：

§1.1 向量的基本概念

一、定义：既有大小又有方向的量称为向量，如力、速度、位移等.二、表示：在几何上，用带箭头的线段表示向量，箭头表示向量的方向，线段长度代表向量的大小；向量的大小又叫向量的模（长度）.始点为A，终点为B的向量，记作，其模记做.注：为方便起见，今后除少数情形用向量的始、终点字母标记向量外，我们一般用小写黑体字母a、b、c„„标记向量，而用希腊字母λ、μ、ν„„标记数量.三、两种特殊向量：

1、零向量：模等于0的向量为零向量，简称零向量，以0记之.注：零向量是唯一方向不定的向量.2、单位向量：模等于1的向量称为单位向量.特别地，与非0向量同向的单位向量称为的单位向量，记作.四、向量间的几种特殊关系：

1、平行（共线）：向量a平行于向量b，意即a所在直线平行于b所在直线，记作a∥b，规定：零向量平行于任何向量.2、相等：向量a等于向量b，意即a与b同向且模相等，记作a=b.注：二向量相等与否，仅取决于它们的模与方向，而与其位置无关，这种与位置无关的向量称为自由向量，我们以后提到的向量都是指自由向量.3、反向量：与向量a模相等但方向相反的向量称为a的反向量，记作-a，显然，零向量的反向量还是其自身.4、共面向量：平行于同一平面的一组向量称为共面向量.易见，任两个向量总是共面的，三向量中若有两向量共线，则三向量一定共面，零向量与任何共面向量组共面.注意：应把向量与数量严格区别开来：

①向量不能比较大小，如

没有意义； ②向量没有运算，如类似的式子没有意义.§1.2 向量的加法

一 向量的加法： 定义1 设、为，以与

与

为邻边作一平行四边形，取对角线向量，记，如图1-1，称之和，并记作（图1-1）

这种用平行四边形的对角线向量来规定两个向量之和的方法称作向量加法的平行四边形法则.如果向量若与与向量在同一直线上，那么，规定它们的和是这样一个向量： 的指向相同时，和向量的方向与原来两向量相同，其模等于两向量的模之和.若与的指向相反时，和向量的模等于两向量的模之差的绝对值，其方向与模值大的向量方向一致.由于平行四边形的对边平行且相等，可以这样来作出两向量的和向量： 定义2 作，以的终点为起点作，联接

（图1-2）得

（1-2）

该方法称作向量加法的三角形法则.（图1-2）向量加法的三角形法则的实质是：

将两向量的首尾相联，则一向量的首与另一向量的尾的连线就是两向量的和向量.据向量的加法的定义，可以证明向量加法具有下列运算规律： 定理1 向量的加法满足下面的运算律：

1、交换律 ,（1.2-2）

2、结合律.（1.2-3）证 交换律的证明从向量的加法定义即可得证.下证结合律.自空间任一点O开始依次作

所以

由定理1知，对三向量.二 向量的减法 定义3 若，则我们把叫做与的差，记为，.，只要把与、长度相同而方向相反的向量，以

与

加到向量上去.由平行，则

.相加，不论其先后顺序和结合顺序如何，结果总是相同的，可以简单的写作

，则有

显然，特别地，由三角形法则可看出：要从减去四边形法可如下作出向量对角线向量..设

为邻边作一平行四边形例1 设互不共线的三向量、与，试证明顺次将它们的终点与始点相连而成一个三角形的充要条件是它们的和是零向量.证 必要性 设三向量、、可以构成三角形

（图1-3），（图1-3），那么, 即 充分性 设

.，作

那么，所以，从而，所以、、可以构成三角形.例2 用向量法证明：对角线互相平分的四边形是平行四边形.证 设四边形因此从图可看出：所以，∥，且，即四边形的对角线、交于

点且互相平分（图1-4），为平行四边形.（图1-4）

定义1.3.1 设是一个数量，向量与

§1.3 数量乘向量 的乘积是一向量，记作时，向量的方向与，其模等于的方向相同；当的倍，即时，向量

是.；且方向规定如下：当零向量，当时，向量的方向与的方向相反.特别地，取，则向量的模与的模相等，而方向相反，由负向量的定义知： 据向量与数量乘积的定义，可导出数乘向量运算符合下列运算规律： 定理1.3.1.数量与向量的乘法满足下面的运算律： 1)1²2)结合律 3)分配律 =,(1.3-1),(1.3-2)

4)证 1)据定义显然成立.2)显然，向量且 = 或、=、=

.(1.3-3)的方向是一致，.3）分配律 如果反之 ⅰ)若 ,中至少有一个为0，等式显然成立；

显然同向，且

所以ⅱ）若若所以不妨设则有

由ⅰ)可得，对的情形可类似证明.一个常用的结论： 定理3.若行且设由于即，则是非零向量，用与(为数量)，则向量(是数量).同方向的单位向量.与

亦同方向，而且，与向量

平行，记作

；反之，若向量

与向量

平表示与同方向，从而.我们规定：若，.于是.这表明：一个非零向量除以它的模是一个与原向量同方向的单位向量.请注意：向量之间并没有定义除法运算，因此决不能将式子十分显然，这种错误是受实数运算法则的“惯性作用”所造成.例1 设AM是三角形ABC的中线，求证

.改写成形式.（图1-5）

证 如图1-5，因为，所以

但 因而，即.例2 用向量法证明：连接三角形两边中点的线段平行于第三边且等于第三边的一半.证 设△ABC两边AB,AC中点分别为M，N，则所以，且.§1.4 向量的线性关系与向量的分解

定义1.4.1 由向量

与数量

所组成的向量

线性表示,或称可以分解成向量

叫做向量的的线性组合,或称可以用向量线性组合.定理1.4.1 如果向量使得 并且系数证 若存在实数再证，那么向量与向量共线的充要条件是可用向量线性表示，即存在实数，(1.4-1)被，唯一确定.成立，那么由定义1.3.1知向量与向量共线.反之，如果向量与向量共线，那么一定使得（见1.3节中1.3.5的证明）.，那么不共线，那么向量与，而，所以，.线性表示，即 的唯一性：如果定理1.4.2 如果向量 并且系数证： 被

共面的充要条件是可用向量，(1.4-2)，唯一确定.（图1-6）因与不共线，由定义1.1.4知，其中，并设

.设与都不共线，中之一共线，那么由定理1.4.1有中有一个为零；如果与，于，把它们归结共同的始点别作设反之，设如果共面.最后证，那么，那么经过的终点分，由定理 1.4.1，可.的平行线依次交直线（图1-6），因，即，那么

与，所以由平行四边形法则得，如果

中有一个为零，如

共线，因此与共面.，从向量加法的平行四边形法则知与

=，，将有，这与假设矛盾，所以

都共面，因此与的唯一性.因为那么 如果，那么，这就证明了唯一性.定理1.4.3 如果向量数

.同理

不共面，那么空间任意向量可以由向量线性表示，即存在一组实使得，(1.4-3)

并且系数x,y,z被，唯一确定.证明方法与定理1.4.2类似.定义1.4.2 对于个向量，若存在不全为零的实数，(1.4-4)

则称向量线性相关.线性无关：.定理1.4.4 在组合.证 设向量时，向量

线性相关的充要条件是其中至少有一个向量是其余向量的线性，使得

不是线性相关的向量叫做线性无关，即向量线性相关，则存在不全为零的实数，且

使得，中至少有一个不等于0，不妨设则 反过来，设向量 即 中有一个向量，不妨设为

；，它是其余向量的线性组合，即，.因为数，-1不全为0，所以向量线性相关.定理1.4.5 如果一组向量中的部分向量线性相关，那么这一组向量就线性相关.证 设使得中有一部分，不妨设前r个向量线性相关，即存在不全为零的实数

.则有，因为，不全为零，所以线性相关.推论 如果一组向量中含有零向量，那么这一组向量就线性相关 类似地可证明下面的定理： 定理1.4.6 两向量与共线

线性相关.定理1.4.7 三向量与共面线性相关.定理1.4.8 空间任意四个或四个以上的向量总是线性相关的.例1 试证明：点，其中在线段

上的充要条件是：存在非负实数，使得，且是任意取定的一点.在线段.，证（先证必要性）设所以 任取一点所以，取，所以，上，则与同向，且，.，则，，使得

.，且，（充分性）若对任一点则 所以 有非负实数

与共线，即在直线上.又，所以在线段上.例2设证 为两不共线向量，证明共线,线性相关，使，共线的充要条件是.即存在不全为0的实数即，(1.4-5)

.又因为不共线 即线性无关，故方程有非零解

.§1.5 标架与坐标

一 空间点的直角坐标:

平面直角坐标系使我们建立了平面上的点与一对有序数组之间的一一对应关系，沟通了平面图形与数的研究.为了沟通空间图形与数的研究，我们用类似于平面解析几何的方法，通过引进空间直角坐标系来实现.1、空间直角坐标系

过空间一定点，作三条互相垂直的数轴，它们以为原点，且一般具有相同的长度单位，这三条轴分别叫轴(横轴)、轴(纵轴)、轴(竖轴)，且统称为坐标轴.通常把轴，轴配置在水平面上，而

轴则是铅垂线，它们的正方向要符合右手规则：

(图1-7)右手握住轴，当右手的四个指头从三条坐标轴就组成了一个空间直角坐标系，点

角度转向轴与

轴正向时，大拇指的指向就是轴正向.左右.当然，它们的实

轴的正向以

叫做坐标原点.轴间的夹角画成注：为使空间直角坐标系画得更富于立体感，通常把际夹角还是.2、坐标面与卦限

三条坐标轴中的任意两条可以确定一个平面，这样定出的三个平面统称为坐标面.由轴与轴所决定的坐标面称为面，另外还有面与三个坐标面把空间分成了八个部分，这八个部分称为卦限.面.(图1-8)

3、空间点的直角坐标

取定空间直角坐标系之后，我们就可以建立起空间点与有序数组之间的对应关系.7 设为空间的一已知点，过点分别作垂直于

点的坐标.轴、轴、轴的三个平面，它们与轴、轴、轴的交点依次为了一个有序数组依次称，，这三点在轴、，这组数叫为点

轴、轴的坐标依次为

.的点，于是：空间点就唯一地确定的横坐标、纵坐标和竖坐标，记为，我们可以在、、轴上取坐标为

轴、反过来，若已知一有序数组在轴取坐标为的点，在轴上取坐标为的点，然后过分别作轴、轴的垂直平面，这三个平面的交点就是以有序数组为坐标的空间点.和有序数组

之间的一一对应关系..这样，通过空间直角坐标系，我们建立了空间点定义1 我们把上面有序数组

二 空间两点间的距离公式 定理1 设、叫点

在此坐标系下的坐标，记为

为空间的两点，则两点间的距离为

(1.5-1)

证 过、体，如图所示 各作三个分别垂直于三坐标轴的平面，这六个平面围成一个以为对角线的长方

(图1-9)

是直角三角形，故因为是直角三角形，故

；，，故 特别地，点与坐标原点的距离为.三 空间向量的坐标

.，从而 而

定义2 设使得标，记为定理

2设向量是与坐标轴，同向的单位向量，对空间任意向量都存在唯一的一组实数，，那么我们把这组有序的实数或

.、叫做向量在此坐标系下的坐的始终点坐标分别为，那么向量

.(1.5-2)的坐标为

证 由点及向量坐标的定义知所以

=由定义知

定理3 两向量和的分量等于两向量对应的分量的和.证 设，==所以

类似地可证下面的两定理： 定理

4设定理5 设，则，则+，.(1.5-3)，那么

..，.共线的充要条件是

定理6

三非零向量，.(1.5-4)，共面的充要条件是 证 因为.(1.5-5)

不共面，所以存在不全为0的实数

使得，由此可得

因为不全为0，所以.§1.6 向量在轴上的射影

一、空间点在轴上的投影：

设已知点及轴，过点作轴的垂直平面，则平面

与轴的交点叫做点

在轴

上的投影.(图1-10)

二、向量在轴上的投影： 定义1 设向量叫做向量的始点在轴与终点

在轴的投影分别为、，那么轴称为投影轴.上的有向线段的值上的投影，记作，轴(图1-11)这里，(1)的值是这样的一个数： 即，数的绝对值等于向量

；当的模.的方向与

(2)当的方向与轴的正向一致时，三、空间两向量的夹角：

轴的正向相反时，.设有两向量、交于点(若、不相交，可将其中一个向量平移使之相交)，将其中一向量绕点在两向量所决定的平面内旋转，使它的正方向与另一向量的正方向重合，这样得到的旋转角度(限定)称为、间的夹角，记作

.(图1-12)

若、平行，当它们指向相同时，规定它们之间的夹角为；当它们的指向相反时，规定它们的夹角为.类似地，可规定向量与数轴间的夹角.将向量平行移动到与数轴相交，然后将向量绕交点在向量与数轴所决定的平面内旋转，使向量的正方向与数轴的正方向重合，这样得到的旋转角度四 投影定理： 定理1.6.1 向量在轴上的投影等于向量的模

称为向量与数轴的夹角.乘以轴与向量的夹角的余弦.即 ,(1.6-1)

(图1-13)证 过向量等于轴的始点引轴，且轴

与轴

平行且具有相同的正方向，那未轴

与向量的夹角与向量的夹角，而且有

故 由上式可知：向量当非零向量在轴

上的投影是一个数值，而不是向量.成锐角时，向量

都有，设，.分别是的投影为正..(1.6-2)

在轴上的投影，那么显然与投影轴定理1.6.2 对于任何向量证 取有 因为 所以 即 类似地可证下面的定理：，那么定理1.6.3 对于任何向量与任何实数

有.(1.6-3)

§1.7 两向量的数性积

定义1.7.1 对于两个向量a和b把它们的模|a|,|b|及它们的夹角 的余弦的乘积称为向量和的数量积记作ab,即 ab=|a||b|cos.由此定义和投影的关系可得ab|b|Prjb a=|a|Prjab.数量积的性质

2(1)a²a=|a|,记a²aa，则a|a|.(2)对于两个非零向量 a、b如果 a²b=0则 ab 反之如果ab则a²b0.定理1.7.1 如果认为零向量与任何向量都垂直则aba²b0.定理1.7.2 数量积满足下面运算律：(1)交换律 a²b= b²a(2)分配律(ab)cacbc

((3)a)²b a²(b)(a²b)(a)²(b)(a²b)

证（1）由定义知显然.(2)的证明

因为当c0时 上式显然成立

当c0时 有

(ab)c|c|Prjc(ab)|c|(PrjcaPrjcb)|c|Prjca|c|Prjcb acbc

（3）可类似地证明.例1 试用向量证明三角形的余弦定理

证 设在ΔABC中∠BCA c 记2|c| 2

2||=a ||=b |

|=c 要证

a 2+b 22 a b cos ab=c则有 cc

c(ab)(ab)a2-2 2 2

ab 从而

2ab+b|a|2+|b|22|a||b|cos(a^b)

即 ca+b2 a b cos 

数量积的坐标表示:

定理1.7.3 设a{ax ay az }b{bx by bz } 则

a²baxbxaybyazbz

证 a²b(ax i ay j az k)²(bx i by j bz k)ax bx i²i ax by i²j ax bz i²k

ay bx j ²i ay by j ²j ay bz j²k

az bx k²i az by k²j az bz k²k ax bx ay by az bz 

定理1.7.4 设a={ |a|=证 由定理1.7.2知

|a|=a=2

},则向量a的模

.，所以 |a|=.向量的方向角和方向余弦：向量与坐标轴所成的角叫做向量的方向角，方向角的余弦叫向量的方向余弦.定理1.7.5 设a={

}，则a的方向余弦为

cos =, cos，cos且 其中

；，分别是向量a与x轴，y轴,z轴的夹角.证 因为 ai=|a|cos

且ai==，所以 |a|cos从而 cos=.同理可证 cos

cos且显然

两向量夹角的余弦的坐标表示

定理1.7.6

设(a ^ b)则当a

0、b0时有

.证 因为 a²b|a||b|cos

，所以

.例2 已知三点M(111)、A(221)和B(212)求AMB 

解 从M到A的向量记为a 从M到B的向量记为b 则AMB 就是向量a与b的夹角.a{110}b{101}

因为

ab1110011

所以 从而. 



§1.8 两向量的向量积

定义1.8.1 两个向量a与b的向量积(也称外积)是一个向量,记做ab或,它的模|ab||a||b|sin,它的方向与a和b垂直并且按a,b, ab确定这个顺序构成右手标架｛O;a,b,ab｝.从定义知向量积有下列性质：(1)aa0

(2)对于两个非零向量a，b如果ab0则a//b；反之如果a//b则ab 0.定理1.8.1 两不共线向量a与b 的向量积的模,等于以a与b为边所构成的平行四边形的面积.定理1.8.2 两向量a与b共线的充要条件是ab0.证 当a与b共线时，由于sin(a、b)=0，所以|ab|=|a||b| sin(a、b)=0，从而ab0；反之，当ab0时，由定义知，a =0，或b =0，或a//b，因零向可看成与任向量都共线，所以总有a//b，即a与b共线.定理1.8.3 向量积满足下面的运算律

(1)反交换律 abba，(2)分配律(ab)cacbc，(3)数因子的结合律(a)ba(b)(ab)().证（略）.推论: c(ab)c a c b

定理1.8.4 设a ax i ay j az kb bx i by j bz k，则 ab(aybz azby)i(azbx axbz)j（axby aybx）k

证 由向量积的运算律可得

ab(ax iay jaz k)(bx iby j bz k)axbx iiaxby ij axbz ik

aybx jiayby jjaybz jkazbx kiazby k azbz kk

由于 iijjkk0ijkjkikij 所以 ab(aybz azby)i(azbx axbz)j（axby aybx）k.为了帮助记忆利用三阶行列式符号上式可写成

aybzi+azbxj+axbykaybxkaxbzjazbyi

(ay bz az by)i(az bx ax bz)j(ax by ay bx)k

例1 设a(2 1 1)b(11 2)计算ab

解 =2ij2kk4ji i5j 3k

例2 已知三角形ABC的顶点分别是A(123)、B(345)、C(247)求三角形ABC的面积

解 根据向量积的定义可知三角形ABC的面积

由于(222)(124)因此

4i6j2k

于是

例3 设刚体以等角速度 绕l 轴旋转计算刚体上一点M的线速度

解 刚体绕l 轴旋转时我们可以用在l 轴上的一个向量n表示角速度它的大小等于角速度的大小它即以右手握住l 轴当右手的四个手指的转向与刚体的旋转方向一致时大姆指的指向就是n的方向

设点M到旋转轴l的距离为a 再在l轴上任取一点O作向量r并以 表示n与r的夹角那么

a|r| sin

设线速度为v那么由物理学上线速度与角速度间的关系可知v的大小为

|v||n|a |n||r| sin

v的方向垂直于通过M点与l轴的平面即v垂直于n与r又v的指向是使n、r、v符合右手规则因此有

vnr

§1.9 三向量的混合积

定义1.9.1 给定空间的三个向量或.定理1.9.1 三个不共面向量且当右手系时构成右手系时混合积为正；当,当构成左手系时的混合积的绝对值等于以

为棱的平行六面体的体积

=

当，并构成，我们把

叫做三向量的混合积，记做

构成左手系时混合积为负,也就是.可构成以证 由于向量的底面是以不共面，所以把它们归结到共同的试始点，它的高为，为棱的平行六面体，它

.为边的平行四边形，面积为，体积是根据数性积的定义其中是当与的夹角.构成右手系时，.，.共面的充要条件是共面，由定理1.9.1知，因而可得

当构成左手系时，因而可得

定理1.9.2 三向量证 若三向量.反过来，如果，即

.，所以，从而，那么根据定理1.7.1有，另一方面，有向性积的定义知，所以共面.定理1.9.3轮换混合积的三个因子，并不改变它的值；对调任何俩因子要改变混合积符号，即

.证 当共面时，定理显然成立；当

不共面时，混合积的绝对值等于以

为棱的平行六面体的体积，又因轮换的顺序时，不改变左右手系，因而混合积不变，而对调任意两个之间的顺序时，将右手系变为左，而左变右，所以混合积变号.推论: 定理1.9.4设

.，，那么

证 由向量的向性积的计算知

.再根据向量的数性积得，==

=推论: 三向量

.共面的充要条件是

例1 设三向量证明：由

且所以例2 已知四面体，求它的体积。，即

满足

.，证明：

两边与做数量积，得：，共面。

共面。，，的顶点坐标解：

，，所以，§1.10三向量的双重外积

定义1.10.1 给定空间三向量，先做其中两个的向量积，再把所得的向量与第三个向量做向量积，那么，最后的结果仍然是一个向量，叫做三个向量的双重向量积。

就是三向量也垂直，所以定理1.10.1 证 若中有一个是零向量，或定理显然成立。

现设都为非零向量，且的一个双重向量积。且和

共面。

（1.10.1）

共线，或与

都垂直，则（1.10.1）两边都是零向量，与

都垂直，与

不共线，为了证明（1.10.1）成立，先证

（1）

由于（2）式两边分别与，解得，即（1）式成立。共面，而

不共线，故可设，（2）

作数量积可得

下证（1.10.1）成立。由于则有利用（1）式可得例1.试证: 证明：

三式相加得例2． 证明： 证明：设，则

不共面，对任意，可设。

。，小 结

知识点回顾：

解析几何的基本思想就是用代数的方法来研究几何问题，为了把代数运算引到几何中来，最根本的做法就是把空间的几何结构有系统地代数化，数量化。因此在本章中主要引入了向量及它的运算，并通过向量了坐标系，从而使得空间中的点都和三元有序数组建立了一一对应的关系，为空间的几何结构代数化打好了基础。

通过本章的学习，应掌握向量及其各种运算的概念，熟练掌握线性运算和非线性运算的基本性质、运算规律和分量表示，会利用向量及其运算建立空间坐标系和解决某些几何问题，如利用两向量的数量积为零来判断各种垂直关系，两向量的向量积为零向量来判断各种平行问题，三向量的混合积为零来判断共面问题，以及在空间直角坐标系下，利用向量积的模求面积，混合积来求体积等问题。

1.向量加法的运算规律：

（1）

（2）（3）

（4）

2.数乘的运算规律：

（1）1²（2）

（3）（4），.=，.3.两向量的数量积

（1）ab=|a||b|cos.（2）aba²b0.（3）在空间直角坐标系下，设a a²b 4．两向量的向量积

{ax ay az }baxbxaybyazbz

{bx by bz } 则

（1）两个向量a与b的向量积(也称外积)是一个向量,记做ab或,它的模|ab||a||b|sin,它的方向与a和b垂直并且按a,b, ab确定这个顺序构成右手标架｛O;a,b,ab｝

（2）两向量a与b共线的充要条件是ab0..（3）在空间直角坐标系下设a ax i ay j az kb bx i by j bz k，则 ab(aybz azby)i(azbx axbz)j（axby aybx）k

（4）两不共线向量a与b 的向量积的模,等于以a与b为边所构成的平行四边形的面积

5.三向量的混合积

（1）三个不共面向量并且当也就是

.（2）三向量

共面的充要条件是，.，的混合积的绝对值等于以构成右手系时混合积为正；当=

当

构成右手系时

为棱的平行六面体的体积，构成左手系时混合积为负，当

构成左手系时（3）在空间直角坐标系下设那么

.典型习题

1.已知四面体ＡＢＣＤ的顶点坐标Ａ（４，３，０），Ｂ（６，０，６），Ｃ（０，０，０），Ｄ。

求（１）△ＢＣＤ的面积。

（２）四面体ＡＢＣＤ的体积。（３）Ｃ到△ＢＣＤ的距离。解：（1）

所以 △BCD的面积，-------2分

（2）四面体ABCD的体积为

（3）设C到BCD平面的距离为h,则

从而有。

．，即

2.用向量法证明：P是ΔABC重心的充要条件为证明：设P为△ABC的重心，D为BC边中点，则 又因为PD为△PBC的中线，所以 所以有 设D为BC边中点，则，即。

又因为，与共线，即P在BC边的中线上，同理可得P也在AB，AC边的中线上，从而有P为△ABC的重心。

3.证明：四面体每一个顶点与对面重心所连的线段共点，且这点到顶点的距离是它到对面重心距离的三倍.用四面体的顶点坐标把交点坐标表示出来.[证明]：设四面体A1A2A3A4,Ai对面重心为Gi, 欲证AiGi交于一点(i＝1, 2, 3, 4).在AiGi上取一点Pi，使＝3, 从而设Ai(xi, yi, zi)(i＝1, 2, 3, 4)，则

＝，G1G2G3G4所以 , ， ，P1(P1(同理得P24.在四面体，,)

P3P

4,).P1，所以AiGi交于一点P，且这点到顶点距离等于这点到对面重心距离的三倍.是的重心（三中线之交点），求矢量

对于矢量 中，设点的分解式。

解：是的重心。连接并延长与BC交于P 同理

（1）

由（1）（2）（3）得

（2）

（3）

即

第二章 轨迹与方程

本章教学目的：通过本章学习，使学生理解空间坐标系下曲面与空间曲线方程之定义及表示，熟悉空间中一些特殊曲面、曲线的方程.本章教学重点：空间坐标系下曲面与空间曲线方程的定义.本章教学难点：（1）空间坐标系下母线平行于坐标轴的柱面方程与平面坐标系下有关平面曲线方程的区别；（2）空间坐标系下，空间曲线一般方程的规范表示.本章教学内容：

§2.1平面曲线的方程

在平面上或空间取定了坐标系之后，平面上或空间的点就与有序数组(坐标):或建立了一一对应的关系.曲线、曲面(轨迹)就与 方程

或建立一一对应的关系.1.平面上的曲线: 具有某种特征性质的点的集合(轨迹).曲线的方程:1 曲线上的点都具有这些性质.2具有这些性质的点都在曲线上.2.曲线的方程, 方程的图形

定义2.1.1 当平面上取定了坐标系之后,如果一个方程与一条曲线有着关系:1满足方程的线上某一点的坐标;2曲线上任何一点的坐标这条曲线叫做这个方程的图形.例1.求圆心在原点,半径为R的圆的方程.必是曲

满足这个方程,那么这个方程叫做这条曲线的方程,而解: 任意点类似地, 圆心在 例2.已知两点解: 动点在圆上,半径为R的圆的方程为和在轨迹上,求满足条件

..的动点的轨迹方程.即

平方整理得

再平方整理得

.为所求轨迹方程.注: 在求曲线的方程时,化简过程中可能造成范围 的变化,得到的方程所代表曲线上的点与条件并不

完全相符,必须补上或除去.3.曲线的参数方程 变向量: 随的变化而变化的向量.:对每一个

都唯一确定的一个.（）叫做曲线的向量式 向量函数= 定义2.1.2 在坐标系上,向量函数==参数方程.曲线的坐标式参数方程: 曲线的普通方程:.21

例3.一个圆在一直线上无滑动地滚动,求圆周上一点的轨迹.(图2-3)

解:取直角坐标系,设半径为的圆在轴上滚动,开始时点P恰好在原点O(图2-3),经过一段时间的滚动,圆与直线轴的切点移到A点,圆心移到C点,这时有

.设为到的有向角,则到的角为,则

.又

, ,这即是P点轨迹的向量式参数方程.其坐标式参数方程为:取时,消去参数,得其在的一段的普通方程: 这种曲线叫做旋轮线或称为摆线.例4.已知大圆半径为,小圆半径为,设大圆不动,而小圆在大圆内无滑动地滚动,动圆周上某一点P的轨迹叫做内旋轮线(或称内摆线),求内旋轮线的方程.解:

设运动开始时动点P与大圆周上的A点重合，并取大圆中心O为原点，OA为x轴，过O与OA垂直的直线为y轴建立坐标系，经过某一过程后，小圆与大圆的接触点为B，小圆中心为C，则C一定在OB上，且有，设为到则有又由弧AB等于弧BP可得所以

.的有向角，为

到的有向角，从而有到的有向角为，23 即为P点的向量式参数方程，其坐标式参数方程为

（-∞﹤<+∞）

例5 把线绕在一个固定的圆周上，将线头拉紧后向反方向旋转，以把线从圆周上解放出来，使放出来的部分成为圆的切线，求线头的轨迹.解 设圆的半径为是圆周上的点，如右图，建立坐标系，那么 设 且矢量 所以 =从而得，，那么，对轴所成的有向角为，线头的最初位置

，这就是所求点轨迹的矢量式参数方程.由上式可得该轨迹的坐标式参数方程为

该曲线叫渐伸线或切展线.一、曲面的方程：

§2.2 曲面的方程

定义2.2.1 设Σ为一曲面，F（x，y，z）=0或以后，若Σ上任一点P（x,y,z）的坐标都满足F（x，y，z）=0或都在曲面Σ上，则称F（x，y，z）=0或

为一三元方程，空间中建立了坐标系，而且凡坐标满足方程的点

为曲面Σ的方程，而曲面Σ叫做方程F（x，y，z）=0或的图形.不难看出，一点在曲面Σ上〈═〉该点的坐标满足Σ的方程，即曲面上的点与其方程的解之间是一一对应的 ∴Σ的方程的代数性质必能反映出Σ的几何性质.三元方程的表示的几种特殊图形：

空间中任一曲面的方程都是一三元方程，反之，是否任一三元方程也表示空间中的一个曲面呢？一般而言这是成立的，但也有如下特殊情况

1° 若F（x，y，z）=0的左端可分解成两个（或多个）因式F1（x，y，z）与F2（x，y，z）的乘积，即F（x，y，z）≡F1（x，y，z）F2（x，y，z），则

F（x，y，z）=0〈═〉F1（x，y，z）=0或F2（x，y，z）=0，此时 F（x，y，z）=0表示两叶曲面与，它们分别以F1（x，y，z）=0，F2（x，y，z）=0为其方程，此时称F（x，y，z）=0表示的图形为变态曲面.如

即为三坐标面.2方程 仅表示坐标原点和点（1，2，3）3°方程可能表示若干条曲线，如

0

即表示z轴和x轴 4°方程 不表示任何实图形，如，此时，称所表示的图形为虚曲面 3 求法：

例1：求平行于坐标面的平面的方程.解：设平行于 面的平面为π，π与z轴的交点为∈π〈═〉

共面，则

=0 即

同理，平行于其他两坐标面的平面的方程为

例2：求作两定点A（1，-2，1），B（0，1，3）等距离的点的轨迹.解：

（图2.1）

设所求轨迹为Σ，则

=

〈═〉-2x+4y-2z+6=-2y-6z+10

〈═〉2x-6y-4z+4=0〈═〉x-3y-2z+2=0

即所求轨迹为x-3y-2z+2=0

例3：求半径为R的球面的方程

解：建立直角坐标系{O；i,j,k}，并设球心 P（x,y,z）球面Σ〈═〉∣

（a,b,c），则

∣=R〈═〉

特别地，若M.（a,b,c）为坐标原点，则球面Σ的方程为 x²+y²+z²=R²

综合上述条例，可归纳出求曲面方程的一般步骤如下： 1°建立适当的坐标系；（方程易求且求出的方程简单）

2°设动点Σ坐标为P（x,y,z），并根据已知条件，推出曲面上的点的坐标应满足的方程； 3°对方程作同解化简.二、曲面的参数方程：

定义2.2.2 设DR²为有序数对集，若对任意（u，v）∈D，按照某对应规则，有唯一确定的向量r与之对应，称这种对应关系为D上的一个二元向量函数，记作

r=r（u，v），（u，v）∈D

定义2.2.3 设Σ为一曲面，r=r（u，v），（u，v）∈D为一二元向量函数，在空间坐标系下，若对任意（u，v）∈D，径向

=r（u，v）的终点P总在曲面Σ上，而且对任意P∈Σ，也必能找到（u，v）∈D，使=r

（u，v），则 称r=r（u，v）为Σ的向量式参数方程，记作Σ：r=r（u，v），（u，v）∈D.若令 r（u，v）={x（u，v），y（u，v），z（u，v）}，则 称

（u，v）∈D

为Σ的坐标式参数方程，记作Σ：（u，v）∈D

(图2.2)(图2.3)例：建立球面的参数方程：

解：为简单起见，设坐标原点位于球心，球面半径为R，如图

对任意M（x,y,z）∈球面Σ；令P为M 在x.y面上投影，并令=∠（r= =，），则

∣cos

i+∣

∣sin

j+∣∣sin sinj +Rcos

∣cos

j+∣

∣cos =∣ =∣∣sin cos i+ ∣ =Rsin cos i+Rsin sin ∴球面的参数方程 为： 0π 0<2π

三、球坐标系与柱坐标系

定义2.2.4 空间中建立了直角坐标系之后，对空间中任一点M（x,y,z），设∣OM∣=ρ 则M在以O为中心，以ρ为半径的球面上，从而存在φ，θ，使

（*）

反之，对任意ρ（ρ≣0），φ（0π），θ（0<2π），通过（*）也能确定空间中一点M（x,y,z），我们称有序三数组ρ，φ，θ为M点 的球坐标（空间极坐标），记作M（ρ，φ，θ）

注：1°空间中的点与其球坐标间并非一一对应.2°已知M点的球坐标，通过（*）可求其直角坐标，而若已知M的直角坐 标，则

（**）

便可求其球坐标.定义2.2.5 空间中建立了直角坐标系之后，对

M（x,y,z），设其到z轴的距离为ρ，则 M落在以z轴为中心轴，以ρ为半径的圆柱面上，从而θ，u，使

（*）

反之，对给的ρ（ρ≣0），θ（0≦θ<2π），u（∣u∣<）,依据（*）式

也可确定空间中一点M（x,y,z），称有序三数组ρ，θ，u为M点的柱坐标，记作M（ρ，θ，u）.注：1°空间中的点与其柱坐标并非一一对应.2°由柱面坐标求直角坐标,利用(*)即可,而由直角坐标求柱坐标,则需按下式进行.例：在直角坐标系下，圆柱面的图形如下：，双曲柱面，平面

和抛物柱面 27

(图2.4)

(图2.5)

(图2.6)(图2.7)

§2.3 空间曲线的方程

一、空间曲线的一般方程

1.定义2.3.1 设L为空间曲线,为一三元方程组,空间中建立了坐标系之后,若L上任一点M(x,y,z)的坐标都满足方程组,而且凡坐标满足方程组的点都在曲线L上,则称

为曲线L的一般方程,又称普通方程,记作L:

28(图2.8)

注: 1°在空间坐标系下,任一曲线的方程定是两方程联立而成的方程组;

2°用方程组去表达曲线,其几何意义是将曲线看成了二曲面的交线（如图2.8）;3°空间曲线的方程不唯一(但它们同解),如

与 均表示z轴

2.用曲线的射影柱面的方程来表达曲线

以曲线L为准线,母线平行于坐标轴的柱面称为L的射影柱面,若记L的三射影柱面的方程为

(x,y)=0，(y,z)=0，(z,x)=0,则

，便是L的用射影柱面表达的方程

若已知曲线L:的方程(y,z)=0, ,只需从L的方程中,分别消去x,y,z便三射影柱面(z,x)=0，(x,y)=0

例:设有曲线L: ,试求L的射影柱面,并用射影柱面方程表达曲线.解:从L的方程中分别消去x,y,z得到 z²-4y=4z,x²+z²=4z,x²+4z=0 它们即为L的射影柱面,而

(1),便均是L的用射影柱面表达的方程

注:利用方程(2)即可作出L的草图 二、空间曲线的参数方程:

(2),(3)

1.定义2.3.2 设L为一空间曲线，r=r(t),t∈A为一元向函数,在空间坐标系下，若对P∈L，t∈A，使 =r（t），而且对t∈A，必有P∈L，使r（t）=，则称r=r（t），t∈A为曲线L的向量式参数方程，记作L=r=r（t），t∈A，t ——参数

若点r（t）={x（t），y（t），z（t）}

则称 t∈A

为L的坐标式参数方程

注：空间曲线的参数方程中，仅有一个参数，而曲面的参数方程中，有两个参数，所以习惯上，称曲线是单参数的，而曲面是双参数的。

2.求法： 例：一质点，在半径=a的圆柱面上，一方面绕圆柱面的轴作匀速转动，一方面沿圆柱面的母线方向作匀速直线运动，求质点的运动轨迹。

解：以圆柱面的轴作为z轴，建立直角坐标系{O；i，j，k}，如图，不妨设质点的起始点在x轴上，质点的角速率与线速率分别为ω。，ν。，质点的轨迹为L，则对∈L，在x。y面上的投影为′，(图2.9)r= = +，=acos=b，则

i+asin

j+

k

若令 r=acos i+asin j+b k ————L的向量式参数方程

而

小结

知识点回顾：

在平面上或空间取定了坐标系后，平面上或空间的点就与有序实数组（x,y）或(x,y,z)建立了一一对应的关系，在此基础上，把平面上的曲线或空间的曲面都看成具有某种特征性质的点的集合，而其特征性质在坐标系中反映为它的坐标之间的某种特定关系，把这种关系找出来，就是它的方程，而图形的方程和图形间有一一对应的关系，这样就把研究曲线与曲面的几何问题转化为了代数问题。如曲面的方程为F（x，y，z）=0，要研究空间中三曲面是否有公共点的问题就可归结为求三曲面方程的公共解，也就是解三元联立方程组的问题。例如方程组

如果有实数解，则三曲面点的坐标。若方程组无实数解，三曲面就没有公共点。

平面曲线的普通方程为

就有公共点，方程组的解就是公共，参数，参数方程为单参数的；曲面的普通方程为方程为双参数的；空间曲线的普通方程为，参数方程为单参数的。

参数方程若能消去参数可得到普通方程，普通方程化为参数方程时形式却是不唯一的，但一定要保证与原方程等价。典型习题：

1.有一长度为段中点的轨迹。解：设 ＞0）的线段，它的两端点分别在轴正半轴与，为两端点，为此线段的中点。

.在中有

轴的正半轴上移动，是求此线

:.则即.∴此线段中点的轨迹为.2.有一质点，沿着已知圆锥面的一条直母线自圆锥的顶点起，作等速直线运动，另一方面这一条母线在圆锥面上，过圆锥的顶点绕圆锥的轴（旋转轴）作等速的运动，这时质点在圆锥面上的轨迹叫做圆锥螺线，试建立圆锥螺线的方程.解：取圆锥面的顶点为坐标原点，圆锥的轴为z轴建立直角坐标系，并设圆锥顶角为，旋转角速度为，直线运动速度为V，动点的初始位置在原点，而且动点所在直母线的初始位置在xoz面上，t秒后质点到达P点，P点在xoy面上的射影为N，N在x轴上的射影为M，则有

而

所以，圆锥螺旋线的向量式参数方程为

坐标式参数方程为

（﹣∞

本章教学目的： 通过本章的学习，使学生掌握空间坐标系下平面、直线方程的各种形式，掌握确定平面与直线的条件，熟练掌握点、平面与空间直线间各种位置关系的解析条件及其几何直观概念.本章教学重点：（1）空间坐标系下平面方程的点位式和点法式、直线方程点向式与标准式；（2）点、平面与空间直线间各种位置关系的解析条件；（3）平面与空间直线各种度量关系的量化公式.本章教学难点：（1）异面直线的公垂线方程；（2）综合运用位置关系的解析条件求平面、空间直线方程.本章教学内容：

§3.1平面的方程

1．平面的点位式方程

在空间给定了一点M0与两个不共线的向量a，b后，通过点M0且与a，b平行的平面 就惟一被确定.向量a，b叫平面 的方位向量.任意两个与平行的不共线的向量都可作为平面 的方位向量.取标架==，设点M0的向径，平面 上任意一点M的向 = {x，y，z}（如图）.点M在径为r =平面上的充要条件为向量与向量a，b共面.由于a，b不共线，这个共面的条件可以写成

= ua＋vb

而= r －r0，所以上式可写成

r = r0＋ua＋vb(3.1－1)

此方程叫做平面 的点位式向量参数方程，其中u，v为参数.31 若令a = {，}，b = {，}，则由(3.1－1)可得

(3.1－2)

此方程叫做平面 的点位式坐标参数方程，其中u，v为参数.(3.1－1)式两边与a³b作内积，消去参数u，v得

(r －r0，a，b)=

0(3.1-3)

此即

=0(3.1－4)

这是 的点位式普通方程.例1：已知平面上三非共线点

（i = 1，2，3）.求通过

={，（i = 1，2，3）的平面方程。}，i = 1，2，3.对动点M，设r =

={x，解： 建立坐标系{O；e1, e2, e3}，设ri = y，z}，取次为 和为方位向量，M1为定点，则平面的向量参数方程，坐标参数方程和一般方程依r = ＋u(－)＋v(－r1)(3.1－5)

(3.1－6)

= 0(3.1－7)

(3.1－5)，(3.1－6)和(3.1－7)统称为平面的三点式方程.特别地，若是 与三坐标轴的交点，即≠0，则平面 的方程就是

(a，0，0)，(0，b，0)，(0，0，c)，其中abc=0(3.1－8)

即

(3.1－9)

此方程叫平面的截距式方程，其中a，b，c称为 在三坐标轴上的截距.2．平面的一般方程

在空间，任一平面都可用其上一点M0(x0，y0，z0)和两个方位向量a = {，}，b = {，}确定，因而任一平面都可用方程(3.1－4)表示.将(3.1－4)展开就可写成

Ax＋By＋Cz＋D =

0(3.1－10)其中 A =，B =，C =

由于a = {，}与b = {，}不共线，所以A，B，C不全为零，这说明空间任一平面都可用关于a，b，c的一三元一次方程来表示.32 反之，任给一三元一次方程(3.1－10)，不妨设A≠0，则(3.1－10)可改写成

即

它显然表示由点M0(－D / A，0，0)和两个不共线的向量{B，－A，0}和{C，0，－A }所决定的平面.于是有

定理3.1.1 空间中任一平面的方程都可表为一个关于变数x，y，z的三元一次方程；反过来，任一关于变数x，y，z的三元一次方程都表示一个平面.方程(3.1－10)称为平面 的一般方程.现在先来讨论几种特殊的平面方程（平面对于坐标系来讲具有某种特殊位置）： 1.D=0的平面都通过原点。

2.A、B、C中有一个为0，例如C=0，则平面通过Z轴。

3.A、B、C中有两个为0，若D，B=C=0，平面平行于yoz坐标面。.其余情况同学们自己讨论。

3．平面的法式方程。

若给定一点M0和一个非零向量n，则过M0且与n垂直的平面也被惟一地确定.称n为的法向量.在空间坐标系{O；i，j，k}下，设={x，y，z}，则因总有

=

={x0，y0，z0}，n = {A，B，C}，且平面上任一点M的向径r =⊥n，有

n(r－r0)=

0(3.1－11)也就是 A(x－x0)＋B(y－y0)＋C(z－z0)= 0(3.1－12)

方程(3.1－11)和(3.1－12)叫平面 的点法式方程.(3.1－12)中的系数A，B，C有简明的几何意义，它们就是平面 的一个法向量的分量.特别地，取M0为自O向 所作垂线的垂足，而n为单位向量.当平面不过原点时，取n为与00的单位向量n，当平面过原点时取n的正向为垂直与平面的两个方向中的任一个.设|| = p，则0n(r－p n0)= 0 = p n，由点P和n确定的平面的方程为，上式可写成 n0r－p =

0(3.1－13)

0

0

同向式中r是平面的动向径.由于此方程叫平面的向量式法式方程.0若设r = {x，y，z}，n = {cos，cos，cos}，则由(3.1－13)得

x cos＋y cos＋z cos－p = 0(3.1－14)

此为平面的坐标法式方程，简称法式方程.平面的坐标法式方程有如下特征：

1°一次项系数是单位向量的分量，其平方和等于1； 2°常数项－p≢0（意味着p ≣ 0）.3°p是原点到平面的距离.例3: 求通过点

且平行于z轴的平面方程。，所以有2A 解：设平行于z轴的平面方程为Ax＋By＋D = 0，因为它又要通过－B＋D = 0，3A－2B＋D = 0，由上两式得A:B:C= 所以所求平面方程为x＋y－1= 0

4．化一般方程为法式方程

在直角坐标系下，若已知的一般方程为Ax＋By＋Cz＋D = 0，则n = {A，B，C}是的法向量，Ax＋By＋Cz＋D = 0可写为

nr＋D =

0(3.1－15)

与(3.1－13)比较可知，只要以

去乘(3.1－15)就可得法式方程

Ax＋By＋Cz＋D = 0(3.1－16)

其中正负号的选取，当D≠0时应使(3.1－16)的常数项为负，D＝0时可任意选.以上过程称为平面方程的法式化，而将例2：已知两点解： 中点坐标为：

化为法式方程，并求出原点指向平面的单位法向量。，，求线段

叫做法化因子.垂直平分面的方程。

平面的点法式方程为： 整理后得：例3：把平面 解： ：所以

法式方程为：

§3.2平面与点的相关位置

平面与点的位置关系，有两种情形，就是点在平面上和点不在平面上.前者的条件是点的坐标满足平面方程.点不在平面上时，一般要求点到平面的距离，并用离差反映点在平面的哪一侧.1．点到平面的距离 定义3.2.1 自点M0向平面 引垂线，垂足为Q.向量面之间的离差，记作

 = 射影

n0

在平面的单位法向量n0上的射影叫做M0与平

(3.2－1)

显然  = 射影n0当0.0

= ²n =∣

0

0

∣cos∠(，n)=±∣

0

∣

与n同向时，离差 > 0；当与n反向时，离差 < 0.当且仅当M0在平面上时，离差 =

显然，离差的绝对值就是点M0到平面 的距离.定理3.2.1 点M0与平面（3.1－13）之间的离差为  = n0r0－p(3.2－2)证：根据定义3.2.2和上图得 = 射影n0 其中q== n（0

0

-）= n（r0－q）= nr0－n q

0

000，而Q在平面（3.1-13）上，因此n q= p，所以 = nr0－p。，则

与间的离差 推论1 若平面 的法式方程为

3)

推论2 点与平面Ax＋By＋Cz＋D = 0间的距离为

(3.2－

(3.2－4)

2．平面划分空间问题 三元一次不等式的几何意义 设平面的一般方程为

Ax＋By＋Cz＋D = 0 则空间中任一点M（x，y，z）与间的离差为

= (Ax＋By＋Cz＋D)式中为平面的法化因子，由此有

Ax＋By＋Cz＋D

=(3.2－5)

对于平面同侧的点， 的符号相同；对于在平面的异侧的点， 有不同的符号，而一经取定，符号就是固定的.因此，平面：Ax＋By＋Cz＋D = 0把空间划分为两部分，对于某一部分的点M(x，y，z)Ax＋By＋Cz＋D > 0；而对于另一部分的点，则有Ax＋By＋Cz＋D < 0，在平面上的点有Ax＋By＋Cz＋D = 0.§3.3 两平面的相关位置

空间两平面的相关位置有3种情形，即相交、平行和重合.设两平面1与2的方程分别是

1：(1)

2：(2)

则两平面1与2相交、平行或是重合，就决定于由方程（1）与（2）构成的方程组是有解还是无解，或无数个解，从而我们可得下面的定理.定理3.3.1两平面（1）与（2）相交的充要条件是

(3.3－1)

平行的充要条件是

(3.3－2)

重合的充要条件是

(3.3－3)

由于两平面1与2的法向量分别为，当且仅当n1不平行于n2时1与2相交，当且仅当n1∥n2时1与2平行或重合，由此我们同样能得到上面3个条件.下面定义两平面间的夹角.设两平面的法向量间的夹角为，称1与2的二面角∠(1，2)= 或－为两平面间的夹角.显然有

=±cos =±定理3.3.2两平面（1）与（2）垂直的充要条件是

(3.3－5)

例 一平面过两点 和且垂直于平面x＋y＋z = 0，求它的方程.解 设所求平面的法向量为n = {A，B，C}，(3.3－4)

由于在所求平面上，有，即.又n垂直于平面x＋y＋z = 0的法线向量{1，1，1}，故有A＋B＋C = 0 解方程组 得

所求平面的方程为，约去非零因子C得，即 2x－y－z =0，§3.4 空间直线的方程

1．直线的点向式方程 在空间给定了一点与一个非零向量v = {X，Y，Z}，则过点M0且平行于向量v的直线l就惟一地被确定.向量v叫直线l的方向向量.显然，任一与直线l上平行的飞零向量均可作为直线l的方向向量.下面建立直线l的方程.如图，设M(x，y，z)是直线l上任意一点，其对应的向径是r = { x，y，z }，而对应的向径是r0，则因有 //v，有t∈R，= t v.即r－r0= t v

所以得直线l的点向式向量参数方程

r = r0＋t v(3.4－1)

以诸相关向量的分量代入上式，得

根据向量加法的性质就得直线l的点向式坐标参数方程为

－∞ < t < ＋∞(3.4－2)

消去参数t，就得直线l的点向式对称方程为

(3.4－3)

此方程也叫直线l的标准方程.今后如无特别说明，在作业和考试时所求得的直线方程的结果都应写成对称式.例1 设直线L通过空间两点M1(x1，y1，z1)和M2(x2，y2，z2)，则取M1为定点，就得到直线的两点式方程为

(3.4－4)

根据前面的分析和直线的方程(3.4－1)，可得到

为方位向量，这个式子清楚地给出了直线的参数方程(3.4－1)或(3.4－2)中参数的几何意义：参数t的绝对值等于定点M0到动点M之间的距离与方向向量的模的比值，表明线段M0M的长度是方向向量v的长度的 |t| 倍.0特别地，若取方向向量为单位向量v = {cos，cos，cos} 则(3.4－1)、(3.4－2)和(3.4－3)就依次变为

0 r = r0＋t v(3.4－5)

－∞ < t < ＋∞(3.4－6)

和

(3.4－7)

此时因 |v| = 1，t的绝对值恰好等于l上两点M0与M之间的距离.直线l的方向向量的方向角，， cos，cos，cos 分别叫做直线l的方向角和方向余弦.由于任意一个与v平行的非零向量v'都可作为直线l的方向向量，而二者的分量是成比例的，我们一般称X ：Y ：Z为直线l的方向数，用来表示直线l的方向.2．直线的一般方程

空间直线l可看成两平面1和2的交线.事实上，若两个相交的平面1和2的方程分别为

1：

那么空间直线l上的任何一点的坐标同时满足这两个平面方程，即应满足方程组 2：

(3.4－8)

反过来，如果点不在直线l上，那么它不可能同时在平面1和2上，所以它的坐标不满足方程组(3.4－8).因此，l可用方程组(3.4－8)表示，方程组(3.4－8)叫做空间直线的一般方程.一般说来，过空间一直线的平面有无限多个，所以只要在无限多个平面中任选其中的两个，将它们的方程联立起来，就可得到空间直线的方程.直线的标准方程(3.4－3)是一般方程的特殊形式.将标准方程化为一般式，得到的是直线的射影式方程.将直线的一般方程化为标准式，只需在直线上任取一点，然后取构成直线的两个平面的两个法向量的向量积为直线的方向向量即可.例 将直线的一般方程

化为对称式和参数方程.解 令y = 0，得这直线上的一点（1，0，－2）.两平面的法向量为

a = {1，1，1}，b = {2，－1，3}

因a³b = {4，－1，－3}，取为直线的法向量，即得直线的对称式方程为

令，则得所求的参数方程为

§3.5 直线与平面的相关位置

直线与平面的相关位置有直线与平面相交，直线与平面平行和直线在平面上3种情形.设直线l与平面 的方程分别为

l：(1）

 ：Ax＋By＋Cz＋D = 0(2)

（1）也就是

.将（2）代入（1），整理可得

(AX＋BY＋CZ)t = －(Ax0＋By0＋Cz0＋D)(3)

当且仅当AX＋BY＋CZ≠0时，（3）有惟一解

这时直线l与平面 有惟一公共点；当且仅当AX＋BY＋CZ = 0，Ax0＋By0＋Cz0＋D≠0时，（3）无解，直线l与平面 没有公共点；当且仅当AX＋BY＋CZ = 0，Ax0＋By0＋Cz0＋D = 0时，（3）有无数多解，直线l在平面 上.于是有

定理3.5.1 关于直线（1）与平面（2）的相互位置，有下面的充要条件： 1）相交： AX＋BY＋CZ≠0

2）平行： AX＋BY＋CZ = 0，Ax0＋By0＋Cz0＋D≠0 3）直线在平面上： AX＋BY＋CZ = 0，Ax0＋By0＋Cz0＋D = 0

以上条件的几何解释：就是直线l的方向向量v与平面 的法向量n之间关系.1）表示v与n不垂直；

2）表示v与n垂直且直线l上的点（x0，y0，z0）不在平面 上； 3）表示v与n垂直且直线l上的点（x0，y0，z0）在平面 上.当直线l与平面 相交时，可求它们的交角.当直线不与平面垂直时，直线与平面的交角 是指直线和它在平面上的射影所构成的锐角；垂直时规定是直角.设v = {X，Y，Z}是直线l的方向向量，n = {A，B，C}是平面 的法向量，则

令 ∠(l，)=，∠(v，n)= ，就有 = 或= －（ 为锐角）

(3.5－1)因而,sin =∣cos∣==从这个公式也可直接得到定理3.5.1中的条件.§3.6 空间直线与点的相关位置

任给